Dipolo magnético

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Dipolo magnético
Las líneas del campo magnético terrestre salen del polo norte magnético hacia el polo sur.

En mecánica clásica, un dipolo magnético -análogo en muchos aspectos al dipolo eléctrico- es una aproximación que se hace al campo generado por un circuito cuando la distancia al circuito es mucho mayor a las dimensiones del mismo. El campo magnético terrestre también puede ser aproximado por un dipolo magnético, aunque su origen posiblemente sea bastante más complejo.

En mec√°nica cu√°ntica, el esp√≠n de diferentes part√≠culas tambi√©n genera un campo que se aproxima bien por un dipolo magn√©tico. En part√≠culas subat√≥micas, como los electrones o los n√ļcleos at√≥micos, esto es relevante, respectivamente, para determinados experimentos de resonancia paramagn√©tica electr√≥nica y de resonancia magn√©tica nuclear. Con frecuencia, la descripci√≥n como dipolos magn√©ticos de iones y mol√©culas paramagn√©ticas tambi√©n es √ļtil para entender su comportamiento magn√©tico.

Se llama interacción magnética dipolar a la interacción entre dos momentos magnéticos. En mecánica cuántica se puede dar entre momentos magnéticos de espín, pero es el mismo fenómeno que el que tiene lugar entre dos imanes macroscópicos y se rige por las mismas reglas. En términos simples, los polos opuestos se atraen y los del mismo signo se repelen.

Un imán en la vida cotidiana, o en general un momento magnético, genera líneas de campo, que salen de su polo positivo y acaban en su polo negativo. Estas líneas indican la posición energéticamente más favorable en la que se dispondrá otro imán (o momento magnético). Si pensamos que el momento magnético reside, principalmente, en un átomo (metálico), podemos entender con facilidad que se acoplará de forma anisótropa con los momentos que le rodeen, ya sea en la misma molécula o en moléculas vecinas. Esto es, dependiendo de sus posiciones relativas, dos momentos magnéticos se alinearán de forma paralela, antiparalela o en una orientación intermedia. La interacción magnética dipolar es una de las contribuciones a la anisotropía en el canje magnético. Generalmente es una contribución débil; pero, ocasionalmente, cuando se trata de momentos magnéticos muy grandes, puede ser significativa.

Momento dipolar magnético

Los dipolos se pueden caracterizar por su momento dipolar, una cantidad vectorial. Por ejemplo, si por un circuito C circula una a corriente I, se define el momento dipolar magnético m como:


\vec m = \frac{1}{2} I \oint_{C}\vec r \times \,d\vec r


En el caso en el que el circuito sea plano, se tendr√° que:

\vec m = \frac{1}{2} I \oint_{C}\vec r \times \,d\vec r = I S \hat n

donde S es el √°rea de la superficie plana cuyo borde es C.

Campo magnético creado por un dipolo

Si r“<<r en este circuito, entonces se puede utilizar la aproximación dipolar para el campo que el circuito genera en r.

Se define el potencial magnético dipolar generado por este circuito como:

\vec A (\vec r) = \frac{\mu\ \vec m \times (\vec r - \vec r ')}{4 \pi\ \left \Vert \vec r - \vec r ' \right \|^3}

donde őľ es la permeabilidad magn√©tica medida en Henrio por metro, y el campo magn√©tico dipolar ser√°:

\vec B (\vec r) = \nabla \times \vec A (\vec r) = -\mu\ 	\nabla \times \frac {\vec m \times (\vec r - \vec r ')}{4 \pi\ \left \Vert \vec r - \vec r ' \right \|^3}


donde

B es el campo magnético, medido en teslas
r es la distancia del centro, medida en metros
m es el momento dipolar, medido en amperios-metros cuadrados (A·m2), o lo que es lo mismo, julios por tesla

o, resolviendo el producto vectorial,

B(m, r, \lambda) = \frac {\mu} {4\pi} \frac {m} {r^3} \sqrt {1+3\sin^2\lambda} \, ,

donde őĽ es la latitud magn√©tica, igual a 90¬į ‚ąí őł, donde őł es la colatitud magn√©tica, la desviaci√≥n desde el eje dipolar.

Véase también


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