Efecto Termoeléctrico

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Efecto Termoeléctrico

Efecto Termoeléctrico

Esta página es acerca del efecto termoeléctrico como fenómeno físico. Para aplicaciones del efecto termoeléctrico, ver termoelectricidad.


El efecto termoeléctrico es la conversión directa de la diferencia de temperatura a voltaje eléctrico y viceversa. Un dispositivo termoeléctrico crea un voltaje cuando hay una diferencia de temperatura a cada lado. Por el contrario cuando se le aplica un voltaje, crea una diferencia de temperatura (conocido como efecto Peltier). A escala atómica (en especial, portadores de carga), un gradiente de temperatura aplicado provoca portadores cargados en el material, si hay electrones o huecos, para difundir desde el lado caliente al lado frío, similar a un gas clásico que se expande cuando se calienta; por consiguiente, la corriente inducida termalmente.

Este efecto se puede usar para generar electricidad, medir temperatura, enfriar objetos, o calentarlos o cocinarlos. Porque la dirección de calentamiento o enfriamiento es determinada por el signo del voltaje aplicado, dispositivos termoeléctricos producen controladores de temperatura muy convenientes.

Tradicionalmente, el término efecto termoeléctrico o termoelectricidad abarca tres efectos identificados separadamente, el efecto Seebeck, el efecto Peltier, y el efecto Thomson. En muchos libros de textos, el efecto termoeléctrico puede llamarse efecto Peltier-Seebeck. Esta separación proviene de descubrimientos independientes del físico Francés Jean Charles Athanase Peltier y del físico Estonio-Alemán Thomas Johann Seebeck. Calentamiento Joule, el calor generado cuando se aplica un voltaje a través de un material resistivo, es algo relacionado, aunque no se denomine generalmente un efecto termoeléctrico (y se considera usualmente como un mecanismo de pérdida debido a la no idealidad de los dispositivos termoeléctricos). Los efectos Peltier-Seebeck y Thomson pueden en principio ser termodinámicamente reversibles, mientras que el calentamiento Joule no lo es.

Contenido

Efecto Seebeck

El efecto Seebeck es la conversión de diferencias de temperatura directamente a electricidad.

Seebeck descubri√≥ que la aguja de una br√ļjula se desviaba cuando se formaba un circuito cerrado de dos metales unidos en dos lugares con una diferencia de temperatura entre las uniones. Esto se debe a que los metales responden diferentemente a la diferencia de temperatura, creando una corriente de circuito, que produce un campo magn√©tico. Seebeck, a√ļn as√≠, en ese momento no reconoci√≥ all√≠ una corriente el√©ctrica implicada, as√≠ que llam√≥ al fen√≥meno el efecto termomagn√©tico, pensando que los dos metales quedaban magn√©ticamente polarizados por el gradiente de temperatura. El f√≠sico Dan√©s Hans Christian √ėrsted jug√≥ un papel vital en la explicaci√≥n y concepci√≥n del t√©rmino ‚Äútermoelectricidad‚ÄĚ.

El efecto es que un voltaje, la FEM termoeléctrica, se crea en presencia de una diferencia de temperatura entre dos metales o semiconductores diferentes. Esto ocasiona una corriente continua en los conductores si ellos forman un circuito completo. El voltaje creado es del orden de varios microvoltios por grado kelvin de diferencia. Una de esas combinaciones, cobre-constantán, tiene un coeficiente Seebeck de 41 microvoltios por grado kelvin a temperatura ambiente.

En el circuito

Seebeck effect circuit 2.png

(que puede estar en varias configuraciones diferentes y regirse por la misma ecuación), el voltaje obtenido puede ser derivado de:

V = \int_{T_1}^{T_2} \left( S_\mathrm{B}(T) - S_\mathrm{A}(T) \right) \, dT

SA y SB son los coeficientes Seebeck (también llamados potencia termoeléctrica o termopotencia) de los metales A y B en función de la temperatura, y T1 y T2 son las temperaturas de las dos uniones. Los coeficientes Seebeck no son lineales en función de la temperatura, y dependen de la temperatura absoluta, material y estructura molecular de los conductores. Si los coeficientes Seebeck son efectivamente constantes para el rango de temperatura medido, la fórmula anterior puede aproximarse como:

V = (S_\mathrm{B} - S_\mathrm{A}) \cdot (T_2 - T_1)

El efecto Seebeck se usa com√ļnmente en dispositivos llamados termopar (porque est√° hecho de un acople o uni√≥n de materiales, generalmente metales) para medir una diferencia de temperatura directamente o para medir una temperatura absoluta colocando un extremo a una temperatura conocida. Una sonda met√°lica mantenida a una temperatura constante en contacto con un segundo metal de composici√≥n desconocida puede clasificarse por este efecto TE. Instrumentos de control de calidad industriales usan este efecto Seebeck para identificar aleaciones met√°licas. Esto se conoce como clasificaci√≥n Termoel√©ctrica de aleaci√≥n.

Varios termopares cuando se conectan en serie son llamados termopila, la cu√°l se construye a veces para aumentar el voltaje de salida ya que el voltaje inducido sobre cada acople es bajo.

Este es también el principio de trabajo detrás de los diodos térmicos y generadores termoeléctricos (tales como los generadores termoeléctricos de radioisótopos o GTR) los cuales se usan para crear potencia a partir de la diferencia de calor.

El efecto Seebeck se debe a dos efectos difusi√≥n de portador de carga y arrastre de fonones (descritos abajo). Si ambas conexiones se mantienen a la misma temperatura, pero una conexi√≥n se abre y cierra peri√≥dicamente, se mide un voltaje AC, el cu√°l es tambi√©n dependiente de la temperatura. Esta aplicaci√≥n de la sonda Kelvin a veces se usa para demostrar que la f√≠sica subyacente solo necesita una uni√≥n. Y este efecto se ve a√ļn si los alambres solo se acercan, pero no se tocan, as√≠ no se necesita difusi√≥n.


Termopotencia

La Termopotencia, potencia termoel√©ctrica, o coeficiente Seebeck de un material mide la magnitud de un voltaje termoel√©ctrico inducido en respuesta a una diferencia de temperatura a trav√©s de ese material, la termopotencia tiene unidades de (V/K), aunque en la pr√°ctica es m√°s com√ļn usar microvoltios por grado kelvin. Los valores en los cientos de őľV/K, negativos o positivos, son t√≠picos de buenos materiales termoel√©ctricos. El t√©rmino termopotencia es un nombre errado ya que mide el voltaje o campo el√©ctrico inducido en respuesta a la diferencia de temperatura, no a la potencia el√©ctrica. Una diferencia de temperatura aplicada causa portadores cargados en el material, si hay electrones o huecos, para difundirse desde el lado caliente al lado fr√≠o, similar al gas cl√°sico que se expande cuando se calienta. Portadores m√≥viles cargados migran al lado fr√≠o dejando atr√°s su n√ļcleo inm√≥vil opuestamente cargado al lado caliente dando origen as√≠ al voltaje termoel√©ctrico (termoel√©ctrico se refiere al hecho que el voltaje es creado por una diferencia de temperatura). Puesto que una separaci√≥n de carga tambi√©n crea un potencial el√©ctrico, la acumulaci√≥n de portadores cargados en el lado fr√≠o finalmente cesa en alg√ļn valor m√°ximo ya que existe una cantidad de portadores cargados derivados movidos al lado caliente como resultado del campo el√©ctrico en equilibrio. Solo un incremento en la diferencia de temperatura puede reanudar una acumulaci√≥n de m√°s portadores de carga en el lado fr√≠o y as√≠ conllevar a un incremento en el voltaje termoel√©ctrico. Casualmente la termopotencia tambi√©n mide la entrop√≠a por portador de carga en el material. Para ser m√°s espec√≠ficos, la capacidad t√©rmica electr√≥nica molar parcial se dice que es igual a la potencia termoel√©ctrica absoluta multiplicada por el negativo de la constante de Faraday.

La termopotencia de un material representada por S (o a veces por őĪ), depende de la temperatura y estructura cristalina del material. T√≠picamente los metales tienen termopotencias bajas porque la mayor√≠a tiene bandas medio llenas. Ambos electrones (cargas negativas) y huecos (cargas positivas) contribuyen al voltaje termoel√©ctrico inducido as√≠ se cancelan cada uno con la contribuci√≥n al voltaje de otro y hacerlo peque√Īo. En cambio, los semiconductores pueden estar dopados con una cantidad en exceso de electrones o huecos y as√≠ se puede tener grandes valores positivos o negativos de la termopotencia seg√ļn la carga de los portadores en exceso. El signo de la termopotencia puede definir que portadores cargados domina el transporte el√©ctrico en ambos metales y semiconductores.

Si la diferencia de temperatura őĒT entre los dos extremos de un material es peque√Īa, entonces la termopotencia de un material se define (aproximadamente) como:


S = {\Delta V \over \Delta T}

y un voltaje termoel√©ctrico őĒV se ve en los terminales. As√≠ se puede escribir una relaci√≥n del campo el√©ctrico E y el gradiente de temperatura \nabla T, por la aproximaci√≥n de la ecuaci√≥n:


S = {E \over \nabla T}

En la práctica raramente se mide la termopotencia absoluta del material de interés. Debido a que los electrodos conectados al multímetro se pueden colocar en el material para de medir el voltaje termoeléctrico. El gradiente de temperatura también induce un voltaje termoeléctrico a través de una de las puntas de los electrodos. Por lo tanto la termopotencia medida incluye una contribución de la termopotencia del material de interés y del material de los electrodos de medida. La termopotencia medida es entonces una contribución de ambos y puede ser escrita como:


S_{AB} = S_B-S_A = {\Delta V_B \over \Delta T} - {\Delta V_A \over \Delta T}

Los superconductores tienen termopotencia cero pues los portadores cargados no producen entrop√≠a. Esto permite una medici√≥n directa de la termopotencia absoluta del material de inter√©s, ya que es la termopotencia de todo el termopar tambi√©n. Adem√°s, una medida del coeficiente Thomson, őľ, de un material puede tambi√©n producir la termopotencia a trav√©s de la relaci√≥n:

S = \int {\mu \over T} dT

La termopotencia es un par√°metro importante del material que determina la eficiencia de la termoelectricidad de un material. Un mayor voltaje termoel√©ctrico inducido para un gradiente de temperatura dado conllevar√° a una mayor eficiencia. Lo ideal es desear valores de termopotencia muy grandes ya que solo se necesita una cantidad peque√Īa de calor para crear un voltaje grande. Este voltaje se puede usar para producir potencia.

Difusión de portadores de carga

Los Portadores de Carga en los materiales (electrones en metales, electrones y huecos en los semiconductores, iones en los conductores iónicos) se difundirán cuando un extremo de un conductor está a una temperatura diferente del otro. Portadores calientes se difundirán desde el extremo caliente al extremo frío, pues hay menor densidad de portadores calientes en el extremo frío del conductor. Portadores fríos se difundirán desde el extremo frío al extremo caliente por la misma razón.

Si el conductor dejara alcanzar el equilibrio termodinámico, este proceso resultaría en la distribución uniforme de calor a través del conductor (ver transferencia de calor). El movimiento de calor (en la forma de portadores cargados) de un extremo al otro se llama corriente de calor. Así como portadores de carga moviéndose, es también una corriente eléctrica.

En un sistema donde ambos extremos se mantienen a diferencia constante de temperatura (una corriente constante de calor de un extremo a otro), hay es una difusión constante de portadores. Si la rata de difusión de portadores calientes y fríos en direcciones opuestas es igual, allí no sería un cambio neto en la carga. Pero, la difusión de carga se dispersa con impurezas, imperfecciones, y vibraciones estructuradas (fonones). Si la dispersión depende de la energía, los portadores calientes y fríos se difundirán a ratas diferentes. Esto crea una densidad mayor de portadores a un extremo del material, y la distancia entre las cargas positivas y negativas produce una diferencia de potencial; un voltaje electrostático.

Este campo el√©ctrico, sin embargo, se opone a la dispersi√≥n desigual de portadores, y se alcanza un equilibrio donde el n√ļmero neto de portadores difundidos es cancelado por el n√ļmero neto de portadores movi√©ndose en direcci√≥n opuesta desde el campo electrost√°tico. Esto indica que la termopotencia de un material depende grandemente de las impurezas, imperfecciones, y cambios estructurales (el cual frecuentemente var√≠a entre ellos mismos con la temperatura y el campo el√©ctrico), y la termopotencia de un material es la colecci√≥n de muchos efectos diferentes.

Al principio los termopares eran metálicos, pero más recientemente dispositivos termoeléctricos se desarrollan de elementos semiconductores alternados tipo-p y tipo-n conectados por interconectores metálicos como se dibuja en la figura de abajo. Las uniones de los semiconductores son comunes especialmente en dispositivos de generación de potencia, mientras que las uniones metálicas son más comunes en medidas de temperatura. La carga fluye a través del elemento tipo-n, cruza una interconexión metálica, y pasa al elemento tipo-p. Si se suministra una fuente de potencia, el dispositivo termoeléctrico puede actuar como un enfriador, como en la figura izquierda de abajo. Esto es el efecto Peltier, descrito en la próxima sección. Los electrones en el elemento tipo-n se moverán a la dirección opuesta de la corriente y los huecos en el elemento tipo-p se moverán en la dirección de la corriente, ambos removiendo calor de un lado del dispositivo. Si se suministra una fuente de calor, el dispositivo termoeléctrico puede funcionar como un generador de potencia, como en la figura derecha de abajo. La fuente de calor conducirá electrones en el elemento tipo-n hacia la región más fría, así se crea una corriente a través del circuito. Los huecos en el elemento tipo-p fluirán entonces en la dirección de la corriente. La corriente se puede usar para impulsar una carga, así se convierte la energía térmica en energía eléctrica.

Thermoelectric Cooler Diagram.svgThermoelectric Generator Diagram.svg

Arrastre de Fonones

Los Fonones no están siempre en equilibrio térmico local; se mueven contra el gradiente térmico. Pierden momento por la interacción con electrones (u otros portadores) e imperfecciones en el cristal. Si la interacción fonón-electrón predomina, los fonones tenderán a empujar los electrones a uno de los extremos del material, perdiendo momento en el proceso. Esto aporta al campo eléctrico ya presente. Este aporte es el más importante en la región de temperatura donde predomina la dispersión fonón-electrón. Esto pasa por

T \approx {1 \over 5} \theta_\mathrm{D}

donde őłD es la temperatura de Debye. A menores temperaturas hay menos fonones disponibles para arrastrar, y a mayores temperaturas tienden a perder momento en dispersiones fon√≥n-fon√≥n en vez de dispersiones fon√≥n-electr√≥n. Esta regi√≥n de la termopotencia contra la funci√≥n de temperatura es altamente variable bajo un campo magn√©tico.

Espín de Efecto Seebeck y Baterías Magnéticas

F√≠sicos han descubierto recientemente que calentar un lado de una barra de n√≠quel-hierro magnetizada permite a electrones reacomodarse seg√ļn sus Espines. Esto as√≠ llamado ‚ÄúEsp√≠n de efecto Seebeck‚ÄĚ podr√≠a dar lugar a bater√≠as que generen corrientes magn√©ticas, en vez de corriente el√©ctrica. Una fuente de corriente magn√©tica podr√≠a ser √ļtil especialmente para el desarrollo de dispositivos espintr√≥nicos, el cual usa corrientes magn√©ticas a fin de reducir el recalentamiento en chips de computador, pues, a diferencia de corrientes el√©ctricas, corrientes magn√©ticas no generan calor.

Efecto Peltier

Este efecto lleva el nombre de Jean-Charles Peltier (físico francés) quien lo descubrió en 1834, el efecto calórico de una corriente en la unión de dos metales diferentes. Cuando una corriente I se hace fluir a través del circuito, se produce calor en la unión superior (at T2)), y absorbido por la unión inferior (at T1)). El calor Peltier absorbido por la unión inferior por unidad de tiempo, \dot{Q} es igual a

\dot{Q} = \Pi_\mathrm{AB} I = \left( \Pi_\mathrm{B} - \Pi_\mathrm{A} \right) I

donde ő† es el coeficiente Peltier ő†AB de todo el termopar, y ő†A y ő†B son los coeficientes de cada material. El silicio tipo-P normalmente tiene un coeficiente Peltier positivo (pero no mayor ~550K), y silicio tipo-n es normalmente negativo como sugiere su nombre.

Los coeficientes Peltier representan cuanta corriente de calor se lleva por unidad de carga a trav√©s de un material dado. Como la corriente de carga debe ser continua por una uni√≥n, el flujo de calor asociado producir√° discontinuidad si ő†A y ő†B son diferentes. Esto provoca una divergencia no cero en la uni√≥n y as√≠ el calor debe acumularse o agotarse all√≠, seg√ļn el signo de la corriente. Otra forma de entender como este efecto puede enfriar una uni√≥n es notar que cuando electrones fluyen de una regi√≥n de alta densidad a una regi√≥n de baja densidad, ellos se expanden (como con un gas ideal) y enfr√≠an.

Los conductores están tratando de retornar al equilibrio de electrones que había antes de aplicarse la corriente absorbiendo energía a un conector y liberándole al otro. Los pares individuales pueden conectarse en serie para mejorar el efecto.

Una consecuencia interesante de este efecto es que la dirección de transferencia de calor es controlada por la polaridad de la corriente; invertir la polaridad cambiará la dirección de transferencia y así el signo del calor absorbido/producido.

Un enfriador/calentador Peltier o bomba de calor termoeléctrica es una bomba de calor activa de estado sólido que transfiere calor de un lado del dispositivo al otro. El enfriamiento Peltier es llamado Enfriamiento termoeléctrico.

Efecto Thomson

El efecto Thomson fue predicho y luego observado experimentalmente por William Thomson (Lord Kelvin) en 1851. Describe el calentamiento o enfriamiento de un conductor portador de corriente con un gradiente de temperatura.

Alg√ļn conductor portador de corriente (excepto para superconductor), con una diferencia de temperatura en dos puntos, o bien absorber√° o emitir√° calor, seg√ļn el material. Si una densidad de corriente J pasa por un conductor homog√©neo, la producci√≥n de calor por volumen es:

q = \rho J^2 - \mu J \frac{dT}{dx}\,\!

donde

ŌĀ es la resistividad del material

dT/dx es el gradiente de temperatura a lo largo del alambre

őľ es el coeficiente Thomson.

El primer t√©rmino ŌĀ J2 es solo el Calentamiento Joule, que no es reversible. El segundo t√©rmino es el calor de Thomson, que cambia de signo cuando J cambia de direcci√≥n. En metales como zinc y cobre, que tienen un extremo caliente a mayor potencial y un extremo fr√≠o a menor potencial, cuando la corriente se mueve de un extremo caliente al extremo fr√≠o, se mueve de un alto a un bajo potencial, hay una producci√≥n de calor. Que se llama Efecto Thomson positivo. En metales como cobalto, n√≠quel y hierro, que tienen un extremo fr√≠o a mayor potencial y un extremo caliente a menor potencial, cuando la corriente se mueve de un bajo a un alto potencial, hay una absorci√≥n de calor. Que se llama Efecto Thomson negativo.

El coeficiente Thomson es √ļnico entre los tres coeficientes principales termoel√©ctricos pues es el √ļnico coeficiente termoel√©ctrico directamente medible para materiales individuales. Los coeficientes Peltier y Seebeck solo pueden hallarse por pares de materiales. As√≠, no hay m√©todo directo experimental para hallar un coeficiente Seebeck absoluto (ejemplo termopotencia) o coeficiente Peltier absoluto para un material individual. Sin embargo, como se dijo en otra parte de este art√≠culo hay dos ecuaciones, las relaciones de Thomson, conocidas como las relaciones de Kelvin (ver abajo), relacionando los tres coeficientes termoel√©ctricos. Por lo tanto, solo uno puede considerarse √ļnico.

Si el coeficiente Thomson de un material se mide sobre un amplio rango de temperatura, incluyendo temperaturas cercas a cero, entonces puede integrarse el coeficiente Thomson en el rango de temperatura usando las relaciones de Kelvin para hallar los valores absolutos (ejemplo simple material) de los coeficientes Peltier y de Seebeck. En principio, esto solo necesita hacerse para un material, ya que los otros valores pueden hallarse midiendo pares de coeficientes Seebeck en termopares conteniendo el material de referencia y agregar luego la potencia termoeléctrica absoluta (termopotencia) del material de referencia.

Es com√ļn afirmar que el plomo tiene un coeficiente Thomson cero, Si bien es cierto que los coeficientes termoel√©ctricos del plomo son bajos, en general no son cero. El coeficiente Thomson del plomo ha sido medido en un amplio rango de temperatura y ha sido integrado para calcular la potencia termoel√©ctrica absoluta (termopotencia) del plomo en funci√≥n de la temperatura.

Diferente al plomo, los coeficientes termoeléctricos de todos los superconductores conocidos son cero.

Las relaciones de Thomson

El efecto Seebeck realmente es una mezcla de los efectos Peltier y Thomson. De hecho, en 1854 Thomson hall√≥ las dos relaciones, ahora llamadas relaciones de Thomson o Kelvin, entre los coeficientes correspondientes. La temperatura absoluta T, el coeficiente ő† de Peltier y el coeficiente Seebeck S se relacionan por la primera relaci√≥n de Thomson

\Pi = S \cdot T

que predijo el efecto Thomson antes de que fuera realmente formalizado. Estos se relacionan al coeficiente Thomson őľ por la segunda relaci√≥n de Thomson

\mu = T dS/dT .\,

El tratamiento teórico de Thomson de la termoelectricidad es notable por el hecho de que es quizá el primer intento por crear una teoría sensata de termodinámica irreversible (termodinámica del no equilibrio). Esto pasó en el momento en que Clausius, Thomson, y otros estaban introduciendo y afinando el concepto de entropía.

Figura de mérito

La figura de mérito para dispositivos termoeléctricos se define como:

Z = {\sigma S^2 \over \kappa},

donde ŌÉ es la conductividad el√©ctrica, őļ es la conductividad t√©rmica, y S es el coeficiente Seebeck o termopotencia (por convenci√≥n en őľV/K). Es m√°s com√ļn expresarla como la figura de m√©rito adimensional ZT multiplic√°ndola con la temperatura promedio ((T2 + T1) / 2). Mayores valores de ZT indican mayor eficiencia termodin√°mica, seg√ļn ciertas disposiciones, en particular el requisito de que los dos materiales del par tengan valores Z similares. ZT es por lo tanto una figura muy conveniente para comparar la eficiencia del potencial de dispositivos usando materiales diferentes. Valores de ZT=1 se consideran buenos, y valores de al menos en el rango de 3-4 se consideran esenciales para que la termoelectricidad compita con la generaci√≥n mec√°nica y refrigeraci√≥n en eficiencia. Hasta ahora, los mejores valores ZT reportados est√°n en el rango de 2-3. Mucha de la investigaci√≥n en materiales termoel√©ctricos se enfoca en aumentar el coeficiente Seebeck y reducir la conductividad t√©rmica, especialmente manipulando la nanoestructura de los materiales.

Eficiencia de Dispositivos

La eficiencia de un dispositivo termoel√©ctrico para generar electricidad se da por ő∑, definida como

\eta = {\text{energy provided  to  the  load} \over \text{heat  energy  absorbed  at  hot  junction}} , y


\eta_{max} = {T_H - T_C \over T_H} {\sqrt{1+Z\bar{T}}-1 \over \sqrt{1+Z\bar{T}} + {T_C \over T_H}}

donde TH es la temperatura de la unión caliente y TC es la temperatura de la superficie que se enfría. ZT es la figura de mérito adimensional modificada que ahora considera la capacidad termoeléctrica de ambos materiales termoeléctricos usados en dispositivos para generar potencia, y definida como

Z\bar{T} = {(S_p - S_n)^2 \bar{T} \over [(\rho_n \kappa_n)^{1/2} + (\rho_p \kappa_p)^{1/2}]^2}

donde ŌĀ es la resistividad el√©ctrica,\bar{T} es la temperatura promedio entre las superficies caliente y fr√≠a, y los sub√≠ndices n y p, indican propiedades relacionadas con los materiales termoel√©ctricos semiconductores tipo n y p, respectivamente. Es importante notar que la eficiencia de un dispositivo termoel√©ctrico se limita por la eficiencia de Carnot (por ello los t√©rminos TH and TC en ŌÜmax), pues los dispositivos termoel√©ctricos son m√°quinas de calor inherentemente. El COP - Coefficient Of Performance (en ingl√©s Coeficiente De Rendimiento) de sistemas actuales es peque√Īo, variando de 0.3 a 0.6.


Usos

Las compa√Ī√≠as de autom√≥viles alemanas Volkswagen y BMW han desarrollado generadores termoel√©ctricos (GTE) que recuperan el gasto de calor de una m√°quina de combusti√≥n.

Seg√ļn un reporte de Prof. Rowe de la Universidad de Wales en la Sociedad Termoel√©ctrica Internacional, Volkswagen afirma 600W de salida del GTE en condici√≥n de conducci√≥n en autopista. La electricidad producida por el GTE es cerca del 30% de la electricidad requerido por el auto, obteniendo una carga mec√°nica reducida(alternador) y una reducci√≥n en el consumo de combustible de m√°s del 5%.

BMW y DLR (Centro aeroespacial alemán) han desarrollado también un generador termoeléctrico impulsado por el tubo de escape que alcanza un máximo de 200 W y se ha usado exitosamente por más de uso 12000 km en carretera. Sondas espaciales en el exterior del sistema solar hacen uso del efecto en generadores termoeléctricos radioisótopos para potencia eléctrica.

Obtenido de "Efecto Termoel%C3%A9ctrico"

Wikimedia foundation. 2010.

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