Energía cinética

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Energía cinética

Energía cinética

Para otros usos de este término, véase Cinética.
Los carros de una monta√Īa rusa alcanzan su m√°xima energ√≠a cin√©tica cuando est√°n en el fondo de su trayectoria. Cuando comienzan a elevarse, la energ√≠a cin√©tica comienza a ser convertida a energ√≠a potencial gravitacional, pero, si se asume una fricci√≥n insignificante y otros factores de retardo, la cantidad total de energ√≠a en el sistema sigue siendo constante.

La energía cinética de un cuerpo es una energía que surge en el fenómeno del movimiento. Esta definida como el trabajo necesario para acelerar un cuerpo de una masa dada desde el reposo hasta la velocidad que posee. Una vez conseguida esta energía durante la aceleración, el cuerpo mantiene su energía cinética salvo que cambie su rapidez. Para que el cuerpo regrese a su estado de reposo se requiere un trabajo negativo de la misma magnitud que su energía cinética.

Contenido

Introducción

El adjetivo "cinético" en el nombre energía viene de la antigua palabra griega '(kinesis ' movimiento'). El término energía cinética y trabajo y su significado científico provienen del siglo XIX. Los primeros conocimientos de esas ideas pueden ser atribuidos a Gaspard Gustave Coriolis quien en 1829 publicó un artículo titulado Du Calcul de l'Effet des Machines esbozando las matemáticas de la energía cinética. El término energía cinética se debe a William Thomson más conocido como Lord Kelvin en 1849.

Existen varias formas de energía como la energía química, el calor, la radiación electromagnética, la energía nuclear, las energías gravitacional, eléctrica, elástica, etc, todas ellas pueden ser agrupadas en dos tipos: la energía potencial y la energía cinética.

La energía cinética puede ser entendida mejor con ejemplos que demuestren cómo ésta se transforma de otros tipos de energía y a otros tipos de energía. Por ejemplo un ciclista quiere usar la energía química que le proporcionó su comida para acelerar su bicicleta a una velocidad elegida. Su rapidez puede mantenerse sin mucho trabajo, excepto por la resistencia del aire y la fricción. La energía convertida en una energía de movimiento, conocida como energía cinética pero el proceso no es completamente eficiente y el ciclista también produce calor.

La energía cinética en movimiento de la bicicleta y el ciclista pueden convertirse en otras formas. Por ejemplo, el ciclista puede encontrar una cuesta lo suficientemente alta para subir, así que debe cargar la bicicleta hasta la cima. La energía cinética hasta ahora usada se habrá convertido en energía potencial gravitatoria que puede liberarse lanzándose cuesta abajo por el otro lado de la colina. (hasta la bicicleta pierde mucha de su energía por la fricción, esta nunca entregará toda la velocidad que se le otorga pedaleando. Note que la energía no se pierde porque sólo se ha convertido en otro tipo de energía por la fricción). Alternativamente el ciclista puede conectar una dínamo a una de sus ruedas y así generar energía eléctrica en el descenso. La bicicleta podría estar viajando mas despacio en el final de la colina porque mucha de esa energía ha sido desviada en hacer energía eléctrica. Otra posibilidad podría ser que el ciclista aplique sus frenos y en ese caso la energía cinética se estaría disipando a través de la fricción en energía calórica.

Como cualquier magnitud física que sea función de la velocidad, la energía cinética de un objeto no solo depende de la naturaleza interna de ese objeto, también depende de la relación entre el objeto y el observador (en física un observador es formalmente definido por una clase particular de sistema de coordenadas llamado sistema inercial de referencia). Magnitudes físicas como ésta son llamadas invariantes. La energía cinética esta co-localizada con el objeto y atribuido a ese campo gravitacional.

El c√°lculo de la energ√≠a cin√©tica se realiza de diferentes formas seg√ļn se use la mec√°nica cl√°sica, la mec√°nica relativista o la mec√°nica cu√°ntica. El modo correcto de calcular la energ√≠a cin√©tica de un sistema depende de su tama√Īo, y la velocidad de las part√≠culas que lo forman. As√≠, si el objeto se mueve a una velocidad mucho m√°s baja que la velocidad de la luz, la mec√°nica cl√°sica de Newton ser√° suficiente para los c√°lculos; pero si la velocidad es cercana a la velocidad de la luz, la teor√≠a de la relatividad empieza a mostrar diferencias significativas en el resultado y deber√≠a ser usada. Si el tama√Īo del objeto es peque√Īo de nivel subat√≥mico, la mec√°nica cu√°ntica es m√°s apropiada.

Energía cinética en mecánica newtoniana

Energía cinética de una partícula

En mec√°nica cl√°sica, la energ√≠a cin√©tica de un objeto puntual (un cuerpo tan peque√Īo que su dimensi√≥n puede ser ignorada), o en un s√≥lido r√≠gido que no rote, esta dada la ecuaci√≥n E_c = \begin{matrix} \frac{1}{2} \end{matrix} mv^2 donde m es la masa y v es la rapidez (o velocidad) del cuerpo.

En mecánica clásica la energía cinética se puede calcular a partir de la ecuación del trabajo y la expresión de una fuerza F dada por la segunda ley de Newton:

 E_c = W = \int \vec{F} \cdot d\vec{r} =
\int m \frac{d\vec{v}}{dt} \cdot \vec{v}dt=
\frac{1}{2}mv^2


La energía cinética se incrementa con el cuadrado de la rapidez. Así la energía cinética es una medida dependiente del sistema de referencia. La energía cinética de un objeto está también relacionada con su momento lineal:

E_c = \frac{p^2}{2m}

Energía cinética en diferentes sistemas de referencia

Como hemos dicho, en la mec√°nica cl√°sica, la energ√≠a cin√©tica de una masa puntual depende de su masa m y sus componentes del movimiento. Se expresa en Joules (J). 1 J = 1 kg¬∑m2/s2. Estos son descritos por la velocidad v de la masa puntual, as√≠: E_c = \frac{1}{2} m v^2.

En un sistema de coordenadas especial, esta expresión tiene las siguientes formas:

E_c={1 \over 2} m (\dot x^2+\dot y^2+\dot z^2)
E_c=\frac{1}{2}m \left(\dot r^2 + r^2 \dot \varphi^2 \right)
E_c=\frac{1}{2}m \left(\dot r^2 + r^2 \dot \varphi^2 + \dot z^2 \right)
E_c=\frac{1}{2}m \left(r^2 \left[\dot \theta^2 + \dot \varphi^2 \sin^2\theta \right] + \dot r^2 \right)

Con eso el significado de un punto en una coordenada y su cambio temporal se describe como la derivada temporal de su desplazamiento:

\dot x = \frac{\mathrm{d}x}{\mathrm{d}t}= \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} x(t)

En un formalismo Hamiltoniano no se trabaja con esas componentes del movimiento, o sea con su velocidad, si no con su impulso p (cambio en la cantidad de movimiento). En caso de usar componentes cartesianas obtenemos:

E_c = \frac{p_x^2+p_y^2+p_z^2}{2m}

Energía cinética de sistemas de partículas

Para una partícula, o para un solido rígido que no este rotando, la energía cinética va a cero cuando el cuerpo para. Sin embargo, para sistemas que contienen muchos cuerpos con movimientos independientes, que ejercen fuerzas entre ellos y que pueden (o no) estar rotando; esto no es del todo cierto. Esta energía es llamada 'energía interna'. La energía cinética de un sistema en cualquier instante de tiempo es la suma simple de las energías cinéticas de las masas, incluyendo la energía cinética de la rotación.

Un ejemplo de esto puede ser el sistema solar. En el centro de masas del sistema solar, el sol est√° (casi) estacionario, pero los planetas y planetoides est√°n en movimiento sobre √©l. As√≠ en un centro de masas estacionario, glipollas, la energ√≠a cin√©tica est√° aun presente. Sin embargo, recalcular la energ√≠a de diferentes marcos puede ser tedioso, pero hay un truco. La energ√≠a cin√©tica de un sistema de diferentes marcos inerciales puede calcularse como la simple suma de la energ√≠a en un marco con centro de masas y a√Īadir en la energ√≠a el total de las masas de los cuerpos que se mueven con rapidez relativa entre los dos marcos.

Esto se puede demostrar f√°cilmente: sea V la rapidez relativa en un sistema k de un centro de masas i:

E_c = \int \frac{v_k^2 dm}{2} = \int \frac{(v_i + V)^2 dm}{2} = \int \frac{(v_i^2 + 2 v_i V + V^2) dm}{2} = \int \frac{v_i^2 dm}{2} + V \int v_i dm + \frac{V^2}{2} \int dm

Sin embargo, sea  \int \frac{v_i^2 dm}{2} = E_i la energía cinética en el centro de masas de ese sistema,  \int v_i dm podría ser el momento total que es por definición cero en el centro de masas y sea la masa total:  \int dm = M . Sustituyendo obtenemos:

 E_k = E_i + \frac{M V^2}{2} [1]

La energía cinética de un sistema entonces depende del Sistema de referencia inercial y es más bajo con respecto al centro de masas referencial, por ejemplo: en un sistema de referencia en que el centro de masas sea estacionario. En cualquier otro sistema de referencia hay una energía cinética adicional correspondiente a la masa total que se mueve a la rapidez del centro de masas.

A veces es conveniente dividir a la energía cinética total de un sistema entre la suma de los centros de masa de los cuerpos, en su energía cinética de traslación y la energía de rotación sobre el centro de masas:

 E_c = E_t + E_r \,

donde: Ec es la energía cinética total, Et es la energía cinética de traslación y Er es la energía de rotación o energía cinética angular en este sistema.

Entonces la energía cinética en una pelota de tenis en viaje tiene una energía cinética que es la suma de la energía en su traslación y en su rotación.

Energía cinética de un sólido rígido en rotación

Para un sólido rígido que está rotando puede descomponerse la energía cinética total como dos sumas: la energía cinética de traslación (que es la asociada al desplazamiento del centro de masa del cuerpo a través del espacio) y la energía cinética de rotación (que es la asociada al movimiento de rotación con cierta velocidad angular). La expresión matemática para la energía cinética es:

E_c = E_{tra} + E_{rot} =\frac{1}{2} m \| \vec{v} \|^2 + \frac{1}{2} \vec{\omega}^{t} \cdot (\mathbf{I} \vec{\omega})

Donde:

E_{tra}\; Energía de traslación.
E_{rot}\; Energía de rotación.
m \, Masa del cuerpo.
\mathbf{I} tensor de (momentos de) inercia.
\vec{\omega} = velocidad angular del cuerpo.
\vec{\omega}^{t} = traspuesta del vector de la velocidad angular del cuerpo.
\vec{v} = velocidad lineal del cuerpo.

El valor de la energía cinética es positivo, y depende del sistema de referencia que se considere al determinar el valor (módulo) de la velocidad \vec{v} y \vec{\omega}. La expresión anterior puede deducirse de la expresión general:

E_c = \int_M \frac{\| \vec{v} \|^2}{2} dm

En la hidrodin√°mica

En la Hidrodin√°mica cambia con mucha frecuencia la energ√≠a cin√©tica por la densidad de la energ√≠a cin√©tica. Esto se escribe generalmente a trav√©s de una peque√Īa e o una őĶ, as√≠:

e_c={1 \over 2}  \rho  v^2, donde ŌĀ describe la densidad del fluido.

Energía Cinética en mecánica relativista

Si la rapidez de un cuerpo es una fracción significante de la velocidad de la luz, es necesario utilizar mecánica relativista para poder calcular la energía cinética. En relatividad especial, debemos cambiar la expresión para el momento lineal y de ella por interacción se puede deducir la expresión de la energía cinética:

E_c = m \gamma c^2 - m c^2 = \frac{m c^2}{\sqrt{1 - v^2/c^2}} - m c^2

Tomando la expresión relativista anterior, desarrollándola en serie de Taylor y haciendo el límite clásico se recupera la expresión de la energía cinética típica de la mecánica newtoniana:

 E_c = \lim_{c \to \infty} \frac{mc^2}{\sqrt{1-\frac{v^2}{c^2}}}-mc^2=
\lim_{c \to \infty} mc^2\left [\frac{1}{2}\left(\frac{v^2}{c^2}\right)+
\frac{3}{8}\left(\frac{v^2}{c^2}\right)^2+...\right] = \frac{1}{2}mv^2

La ecuación muestra que la energía de un objeto se acerca al infinito cuando la velocidad v se acerca a la velocidad de la luz c, entonces es imposible acelerar un objeto a esas magnitudes. Este producto matemático es la fórmula de equivalencia entre masa y energía, cuando el cuerpo esta en reposo obtenemos esta ecuación:

E_0 = m c^2 \!

Así, la energía total E puede particionarse entre las energías de las masas en reposo mas la tradicional energía cinética newtoniana de baja velocidad. Cuando los objetos se mueven a velocidades mucho más bajas que la luz (p.e. cualquier fenómeno en la tierra) los primeros dos términos de la serie predominan.

La relación entre energía cinética y momentum es más complicada en este caso y viene dada por la ecuación:

E_c = \sqrt{p^2 c^2 + m^2 c^4} - m c^2

Esto también puede expanderse como una serie de Taylor, el primer termino de esta simple expresión viene de la mecánica newtoniana. Lo que sugiere esto es que las fórmulas para la energía y el momento no son especiales ni axiomáticas pero algunos conceptos emergen de las ecuaciones de masa con energía y de los principios de la relatividad.

Energía cinética en mecánica cuántica

En la mecánica cuántica, el valor que se espera de energía cinética de un electrón, \langle\hat{T}\rangle, para un sistema de electrones describe una función de onda \vert\psi\rangle que es la suma de un electrón, el operador se espera que alcance el valor de:

\langle\hat{T}\rangle = -\frac{\hbar^2}{2 m_e}\bigg\langle\psi \bigg\vert \sum_{i=1}^N \nabla^2_i \bigg\vert \psi \bigg\rangle

donde me es la masa de un electr√≥n y \nabla^2_i es el operador laplaciano que act√ļa en las coordenadas del electr√≥n i√©simo y la suma de todos los otros electrones. Note que es una versi√≥n cuantizada de una expresi√≥n no relativista de energ√≠a cin√©tica en t√©rminos de momento:

E_c = \frac{p^2}{2m}

El formalismo de la funcional de densidad en mecánica cuántica requiere un conocimiento sobre la densidad electrónica, para esto formalmente no se requiere conocimientos de la función de onda.

Dado una densidad electrónica \rho(\mathbf{r}), la funcional exacta de la energía cinética del n-ésimo electrón es incierta; sin embargo, en un caso específico de un sistema de un electrón, la energía cinética puede escribirse así:

 T[\rho]  =  \frac{1}{8} \int \frac{ \nabla \rho(\mathbf{r}) \cdot \nabla \rho(\mathbf{r}) }{ \rho(\mathbf{r}) } d^3r

donde T[ŌĀ] es conocida como la funcional de la energ√≠a cin√©tica de Von Weizsacker.

Energía Cinética de partículas en la mecánica cuántica

En la teoría cuántica una magnitud física como la energía cinética debe venir representada por un operador autoadjunto en un espacio de Hilbert adecuado. Ese operador puede construirse por un proceso de cuantización, el cual conduce para una partícula moviéndose por el espacio euclídeo tridimensional a una representación natural de ese operador sobre el espacio de Hilbert L^2(\R) dado por:

 \hat{E}_c = -\hbar^2 \left(\frac{\partial^2}{\partial x^2}+ \frac{\partial^2}{\partial y^2}+ \frac{\partial^2}{\partial z^2}\right)

que, sobre un dominio denso de dicho espacio formado clases de equivalencia representables por funciones C², define un operador autoadjunto con autovalores siempre positivos, lo cual hace que sean interpretables como valores físicamente medibles de la energía cinética.

Energía Cinética del sólido rígido en la mecánica cuántica

Un s√≥lido r√≠gido a pesar de estar formado por un n√ļmero infinito de part√≠culas, es un sistema mec√°nico con un n√ļmero finito de grados de libertad lo cual hace que su equivalente cu√°ntico pueda ser representado por sobre un espacio de Hilbert de dimensi√≥n infinita de tipo L¬≤ sobre un espacio de configuraci√≥n de inutiles dimensi√≥n finita. En este caso el espacio de configuraci√≥n de un s√≥lido r√≠gido es precisamente el grupo de Lie SO(3) y por tanto el espacio de Hilbert pertinente y el operador energ√≠a cin√©tica de rotaci√≥n pueden representarse por:


\mathcal{H} = L^2(SO(3),\mu_h) \qquad \hat{E}_{rot}= \left(\frac{\hat{L}_x^2}{2I_1} + \frac{\hat{L}_y^2}{2I_2} + \frac{\hat{L}_z^2}{2I_3} \right)

donde őľh es la medida de Haar invariante de SO(3), \hat{L}_i son los operadores del momento angular en la representaci√≥n adecuada y los escalares Ii son los momentos de inercia principales.

Energía cinética y temperatura

A nivel microscópico la energía cinética promedio de las moléculas de un gas define su temperatura. De acuerdo con la ley de Maxwell-Boltzmann para un gas ideal clásico la relación entre la temperatura (T) de un gas y su energía cinética media es:

T = \frac{2}{3\kappa_B}\langle E_k \rangle = \frac{m}{3\kappa_B}\langle v^2 \rangle


donde őļB es la constante de Boltzmann, m\; es la masa de cada una de las mol√©culas del gas.

Véase también

Referencia

Bibliografía

  • Serway, Raymond A.; Jewett, John W. (2004). Physics for Scientists and Engineers, 6th ed. edici√≥n, Brooks/Cole. ISBN 0-534-40842-7.
  • Tipler, Paul (2004). Physics for Scientists and Engineers: Mechanics, Oscillations and Waves, Thermodynamics, 5th ed. edici√≥n, W. H. Freeman. ISBN 0-7167-0809-4.
  • Tipler, Paul; Llewellyn, Ralph (2002). Modern Physics, 4th ed. edici√≥n, W. H. Freeman. ISBN 0-7167-4345-0.
  • School of Mathematics and Statistics, University of St Andrews (2000). ¬ęBiography of Gaspard-Gustave de Coriolis (1792-1843)¬Ľ.
  • Oxford Dictionary, Oxford Dictionary 1998

Enlaces externos

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