Ley de Gauss

Para el Teorema de Gauss, véase Teorema de la divergencia.

En física y en análisis matemático, la ley de Gauss relaciona el flujo eléctrico a través de una superficie cerrada y la carga eléctrica encerrada por esta superficie. De esta misma forma, también relaciona la divergencia del campo eléctrico con la densidad de carga.

Contenido

Flujo del campo eléctrico

Artículo principal: Flujo eléctrico
Flujo eléctrico a través de una superficie elipsoidal.

El flujo (denotado como Φ) es una propiedad de cualquier campo vectorial referida a una superficie hipotética que puede ser cerrada o abierta. Para un campo eléctrico, el flujo (ΦE) se mide por el número de líneas de fuerza que atraviesan la superficie.

Para definir al flujo eléctrico con precisión considérese la figura, que muestra una superficie cerrada arbitraria dentro de un campo eléctrico.

La superficie se encuentra dividida en cuadrados elementales ΔS, cada uno de los cuales es lo suficientemente pequeño como para que pueda ser considerado plano. Estos elementos de área pueden ser representados como vectores \vec {\Delta S} , cuya magnitud es la propia área, la dirección es normal a la superficie y el sentido hacia afuera.

En cada cuadrado elemental también es posible trazar un vector de campo eléctrico \vec E . Ya que los cuadrados son tan pequeños como se quiera, E puede considerarse constante en todos los puntos de un cuadrado dado.

\vec E y \vec {\Delta S} caracterizan a cada cuadrado y forman un ángulo θ entre sí y la figura muestra una vista amplificada de dos cuadrados.

El flujo, entonces, se define como sigue:

(1) {\Phi}_E=\sum \vec E \cdot \Delta \vec S

O sea:

(2) {\Phi}_E=\oint_{S} \vec E\cdot d\vec s

Flujo para una superficie cilíndrica en presencia de un campo uniforme

Flujo eléctrico a través de una superficie cilíndrica.

Supóngase una superficie cilíndrica colocada dentro de un campo uniforme \vec E tal como muestra la figura:

El flujo ΦE puede escribirse como la suma de tres términos, (a) una integral en la tapa izquierda del cilindro, (b) una integral en la superficie cilíndrica y (c) una integral en la tapa derecha:

(3) {\Phi}_E=\oint \vec E\cdot d\vec s={\int}_{(a)} \vec E\cdot d\vec S + {\int}_{(b)} \vec E\cdot d\vec S+{\int}_{(c)} \vec E \cdot d\vec S

Para la tapa izquierda, el ángulo θ, para todos los puntos, es de π, E tiene un valor constante y los vectores dS son todos paralelos.

Entonces:

(4) {\int}_{(a)} \vec E \cdot d\vec S =\int E \cos(\pi) dS= -E\int dS=-ES

siendo S = πR2el área de la tapa. Análogamente, para la tapa derecha:

(5) {\int}_{(c)} \vec E\cdot d\vec S =\int E \cos(0) dS= E\int dS=ES

Finalmente, para la superficie cilíndrica:

(6) {\int}_{(b)} \vec E \cdot d\vec S =\int E \cos\bigg({\pi\over 2}\bigg) dS= 0

Por consiguiente: da cero ya que las mismas líneas de fuerza que entran, después salen del cilindro.

(7) {\Phi}_E =-ES+0+ES\,\!= 0

Flujo para una superficie esférica con una carga puntual en su interior

Flujo eléctrico de una carga puntual en el interior de una esfera.

Considérese una superficie esférica de radio r con una carga puntual q en su centro tal como muestra la figura. El campo eléctrico \vec E es paralelo al vector superficie  \vec {dS} , y el campo es constante en todos los puntos de la superficie esférica.

En consecuencia:

(8) \Phi_{E} = \int_S \vec E \cdot d\vec S = \int_S E \cos\theta dS = \int_S E \cos (0) dS =  E \int_S dS=E 4\pi r^2

Deducciones

Deducción de la ley de Gauss a partir de la ley de Coulomb

Este teorema aplicado al campo eléctrico creado por una carga puntual es equivalente a la ley de Coulomb de la interacción electrostática.

E=\frac{Q}{4\pi\epsilon_0r^{2}}

La ley de Gauss puede deducirse matemáticamente a través del uso del concepto de ángulo sólido, que es un concepto muy similar a los factores de vista conocidos en la transferencia de calor por radiación.

El ángulo sólido ΔΩ que es subtendido por ΔA sobre una superficie esférica, se define como:

\Delta{\Omega}=\frac{\Delta{A}}{r^2}

siendo r el radio de la esfera.

como el área total de la esfera es r2 el ángulo sólido para ‘’toda la esfera’’ es:

\Delta{\Omega}=\frac{\Delta{A}}{r^2} = \frac{4 \pi r^2}{r^2} = 4 \pi

la unidad de este ángulo es el estereorradián (sr)

Si el área ΔA no es perpendicular a las líneas que salen del origen que subtiende a ΔΩ, se busca la proyección normal, que es:

\Delta{\Omega}=\frac{\Delta{A} {~}\hat{n} \cdot \hat{r} }{r^2} = \frac{\Delta{A} \cos{\theta} }{r^2}

Si se tiene una carga "q" rodeada por una superficie cualquiera, para calcular el flujo que atraviesa esta superficie es necesario encontrar  \vec{E} \cdot \hat{n}{} \Delta{A} para cada elemento de área de la superficie, para luego sumarlos. Como la superficie que puede estar rodeando a la carga puede ser tan compleja como quiera, es mejor encontrar una relación sencilla para esta operación:

 \Delta{\phi} = \vec{E} \cdot \hat{n} {~} \Delta{A} = \frac{K q}{r^2} \hat{r} \cdot \hat{n} \Delta{A} = K q  \Delta{\Omega}

De esta manera ΔΩ es el mismo ángulo sólido subentendido por una superficie esférica. como se mostró un poco más arriba ΔΩ = 4π para cualquier esfera, de cualquier radio. de esta forma al sumar todos los flujos que atraviesan a la superficie queda:

 \phi_{neto} = \oint_S \vec{E} \cdot \hat{n} d{A} = K q \oint_{0}^{4\pi} d {\Omega} = 4 \pi kq = \frac{q}{\epsilon_0}

que es la forma integral de la ley de Gauss. La ley de Coulomb también puede deducirse a través de Ley de Gauss.

Forma diferencial e integral de la Ley de Gauss

Forma diferencial de la ley de Gauss

Tomando la ley de Gauss en forma integral.

\oint_{\partial V} \vec{E} \cdot d\vec{A} 
= {1 \over \epsilon_o} \int_V \rho\ dV

Aplicando al primer termino el teorema de Gauss de la divergencia queda

\int_V (\vec{\nabla} \cdot \vec{E}) dV 
= {1 \over \epsilon_o} \int_V \rho\ dV

Como ambos lados de la igualdad poseen diferenciales volumétricas, y esta expresión debe ser cierta para cualquier volumen, solo puede ser que:

\vec{\nabla} \cdot \vec{E} = \frac{\rho}{\epsilon_o}

Que es la forma diferencial de la Ley de Gauss (en el vacío).

Esta ley se puede generalizar cuando hay un dieléctrico presente, introduciendo el campo de desplazamiento eléctrico \vec{D}. de esta manera la Ley de Gauss se puede escribir en su forma más general como

\nabla \cdot \vec{D} = \rho

Finalmente es de esta forma en que la ley de gauss es realmente útil para resolver problemas complejos de maneras relativamente sencillas.

Forma integral de la ley de Gauss

Su forma integral utilizada en el caso de una distribución extensa de carga puede escribirse de la manera siguiente:

\Phi = \oint_{\partial V} \vec{E} \cdot d\vec{A} 
= {1 \over \epsilon_o} \int_V \rho\ dV = \frac{Q_A}{\epsilon_o}

donde Φ es el flujo eléctrico, \vec{E} es el campo eléctrico, d\vec{A} es un elemento diferencial del área A sobre la cual se realiza la integral, QA es la carga total encerrada dentro del área A, ρ es la densidad de carga en un punto de V y \epsilon_o es la permitividad eléctrica del vacío.

Interpretación

GaussLaw1.svg
GaussLaw2.svg

La ley de Gauss puede ser utilizada para demostrar que no existe campo eléctrico dentro de una jaula de Faraday. La ley de Gauss es la equivalente electrostática a la ley de Ampère, que es una ley de magnetismo. Ambas ecuaciones fueron posteriormente integradas en las ecuaciones de Maxwell.

Esta ley puede interpretarse, en electrostática, entendiendo el flujo como una medida del número de líneas de campo que atraviesan la superficie en cuestión. Para una carga puntual este número es constante si la carga está contenida por la superficie y es nulo si está fuera (ya que hay el mismo número de líneas que entran como que salen). Además, al ser la densidad de líneas proporcionales a la magnitud de la carga, resulta que este flujo es proporcional a la carga, si está encerrada, o nulo, si no lo está.

Cuando tenemos una distribución de cargas, por el principio de superposición, sólo tendremos que considerar las cargas interiores, resultando la ley de Gauss.

Sin embargo, aunque esta ley se deduce de la ley de Coulomb, es más general que ella, ya que se trata de una ley universal, válida en situaciones no electrostáticas en las que la ley de Coulomb no es aplicable.

Aplicaciones

Distribución lineal de carga

Sea una recta cargada a lo largo del eje z. Tomemos como superficie cerrada un cilindro de radio r y altura h con su eje coincidente al eje z. Expresando el campo en coordenadas cilindricas tenemos que debido a la simetría de reflexión respecto a un plano z=cte el campo no tiene componente en el eje z y la integración a las bases del cilindro no contribuye, de modo que aplicando la ley de Gauss:


\oint_S\vec E d\vec S=\int_{S_{\rm lateral}}\vec E d\vec S=\frac{\int\lambda dl}{\epsilon_0}

Debido a la simetría del problema el campo tendrá dirección radial y podemos sustituir el producto escalar por el producto de módulos (ya que la dirección de la superficie lateral también es radial).


\int_{S_{\rm lateral}} E d S=E\int_{S_{\rm lateral}} dS=E2\pi r h=\frac{\lambda h}{\epsilon_0}

Despejando el campo y añadiendo su condición radial obtenemos:


\vec E=\frac{\lambda}{2\pi r\epsilon_0}\hat r

Distribución esférica de carga

GaussSphere.svg

Considérese una esfera uniformemente cargada de radio R. La carga existente en el interior de una superficie esférica de radio r es una parte de la carga total, que se calcula multiplicando la densidad de carga por el volumen de la esfera de radio r:

q=\rho \frac{4}{3}\pi r^3

Si Q es la carga de la esfera de radio R, entonces, se tiene:

Q=\rho \frac{4}{3}\pi R^3

Dividiendo miembro a miembro ambas expresiones y operando apropiadamente:

q=Q {\left ( \frac{r}{R} \right )}^3

Como se demostró en una sección anterior {\Phi}_E \,\!=E 4\pi r^2 y teniendo en cuenta que según la ley de Gauss {\Phi}_E \,\!=\frac{q}{\epsilon_o}, se obtiene:

E 4\pi r^2=\frac{q}{\epsilon_o}

Por lo tanto, para puntos interiores de la esfera:

E=\frac{1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Q\,r}{R^3}

Y para puntos exteriores:

E=\frac{1}{4\pi{\epsilon}_0}\frac{Q}{r'^2}

En el caso de que la carga se distribuyera en la superficie de la esfera, es decir, en el caso de que fuera conductora, para puntos exteriores a la misma la intensidad del campo estaría dada por la segunda expresión, pero para puntos interiores a la esfera, el valor del campo sería nulo ya que la superficie gaussiana que se considerara no encerraría carga alguna.

Ley de Gauss

GaussLaw4.svg

Al igual que para el campo eléctrico, existe una ley de Gauss para el magnetismo, que se expresa en sus formas integral y diferencial como

\oint \vec B(\vec r)\cdot d\vec S = 0
\nabla \cdot \vec B = 0

Esta ley expresa la inexistencia de cargas magnéticas o, como se conocen habitualmente, monopolos magnéticos. Las distribuciones de fuentes magnéticas son siempre neutras en el sentido de que posee un polo norte y un polo sur, por lo que su flujo a través de cualquier superficie cerrada es nulo.

En el hipotético caso de que se descubriera experimentalmente la existencia de monopolos, esta ley debería ser modificada para acomodar las correspondientes densidades de carga, resultando una ley en todo análoga a la ley de Gauss para el campo eléctrico. La Ley de Gauss para el campo magnético quedaría como

 \nabla \cdot \vec B = \rho_m

donde ρm densidad de corriente \vec J_m, la cual obliga a modificar la ley de Faraday

Analogía gravitacional

Dada la similitud entre la ley de Newton de la gravitación universal y la ley de Coulomb, puede deducirse una ley análoga para el campo gravitatorio, la cual se escribe

 
\oint \vec E(\vec r)\cdot d\vec S = -4\pi G M_{\rm int}

 
\nabla \cdot \vec E = -4\pi G\rho_m

siendo G la constante de gravitación universal. El signo menos en esta ley y el hecho de que la masa siempre sea positiva significa que el campo gravitatorio siempre es atractivo y se dirige hacia las masas que lo crean.

Sin embargo, a diferencia de la ley de Gauss para el campo eléctrico, el caso gravitatorio es sólo aproximado y se aplica exclusivamente a masas pequeñas en reposo, para las cuales es válida la ley de Newton. Al modificarse la teoría de Newton mediante la Teoría de la Relatividad general, la ley de Gauss deja de ser cierta, ya que deben incluirse la gravitación causada por la energía y el efecto del campo gravitatorio en el propio espaciotiempo (lo que modifica la expresión de los operadores diferenciales e integrales).


Véase también

Referencias

Jackson, Juan David (1999). Electrodinámica clásica, 3ro ed., Nueva York: Wiley.

Enlaces externos


Wikimedia foundation. 2010.

Mira otros diccionarios:

  • Ley de Gauss — La ley de Gauss es una relación matemática utilizada en el estudio de los campos eléctrico y gravitatorio. El teorema puede enunciarse abreviadamente como: El flujo del campo eléctrico a través de una superficie cerrada es igual a la carga total… …   Enciclopedia Universal

  • Gauss — Saltar a navegación, búsqueda Gauss se puede referir a: El matemático y físico Carl Friedrich Gauss; La unidad de medida de campo magnético gauss. Términos relacionados: La distribución de Gauss o distribución normal es una distribución de… …   Wikipedia Español

  • Gauss (desambiguación) — Carl Friedrich Gauss fue un matemático y físico alemán. Gauss también puede referirse a: La unidad de medida de campo magnético gauss. Véase también La distribución de Gauss o distribución normal es una distribución de probabilidad muy… …   Wikipedia Español

  • Ley de gravitación universal — Fuerzas mutua de atracción entre dos esferas de diferente tamaño. De acuerdo con la mecánica newtoniana las dos fuerzas son iguales en módulo y dirección, pero contrarias en sentido; al estar aplicadas en diferentes cuerpos no se anulan y su… …   Wikipedia Español

  • Ley de Ampère — En física, la ley de Ampère es la equivalente magnética de la ley de Gauss, descubierta por André Marie Ampère. Explica que la circuilación de la intensidad del campo magnético en un contorno cerrado es igual a la corriente que lo recorre en ese… …   Enciclopedia Universal

  • Ley de reciprocidad cuadrática — En matemática, dentro de la teoría de números la ley de reciprocidad cuadrática designa al teorema áureo que relaciona la solubilidad de dos congruencias de segundo grado relacionadas: donde p y q son números primos impares.[1] …   Wikipedia Español

  • Ley de Laplace — La ley de Laplace (en honor del físico y matemático francés Pierre Simon Laplace) a veces llamada Ley de Laplace Young (por Thomas Young) es una ley física que relaciona el cambio de presiones en la superficie de un fluido con las fuerzas de… …   Wikipedia Español

  • Ley de Titius-Bode — La ley de Titius Bode, a veces denominada sólo ley de Bode, relaciona la distancia de un planeta al Sol con el número de orden del planeta mediante una regla simple. Matemáticamente, se trata de una sucesión que facilita la distancia de un… …   Wikipedia Español

  • Ley de Stigler — La ley de Stigler, también conocida como la ley de la eponimia de Stigler, es un axioma formulado por Stephen Stigler en 1980 que viene a decir que «ningún descubrimiento científico recibe el nombre de quien lo descubrió en primer lugar».[1]… …   Wikipedia Español

  • Gauss, Karl Friedrich — ► (1777 1855) Astrónomo alemán. En 1795 ingresó en la Universidad de Gotinga, donde, como consecuencia de sus investigaciones sobre la ecuación ciclotómica, obtuvo las condiciones de constructibilidad, mediante regla y compás, de los polígonos… …   Enciclopedia Universal


Compartir el artículo y extractos

Link directo
Do a right-click on the link above
and select “Copy Link”

We are using cookies for the best presentation of our site. Continuing to use this site, you agree with this.